阿秒（attosecond，10⁻¹⁸ s）是描述电子运动的自然时间尺度。在原子与分子内部，电子隧穿、电荷迁移与轨道重排等过程通常发生在几十至几百阿秒范围内。阿秒脉冲光源的出现，使得这些电子过程首次可以被时间分辨地直接观测，标志着超快科学从“原子核运动尺度”进入“电子运动尺度”。自 2001 年首次测得阿秒脉冲以来，脉宽已缩短至 40 as 量级，输出光子能量拓展至软 X 射线水窗区，重复频率提升至 MHz 级，阿秒技术已成为强场物理、超快光谱与极紫外光源领域的重要发展方向。

  目前最成熟的阿秒脉冲产生方式是高次谐波产生（High Harmonic Generation, HHG）。在强场飞秒激光驱动下，气体原子中的电子经历强场隧穿电离、在激光场中加速、再回碰复合并辐射高能光子的过程，形成宽带极紫外谐波谱。多周期驱动激光产生阿秒脉冲列，而当驱动脉冲压缩至 few-cycle 并实现载波包络相位（CEP）稳定时，可获得孤立阿秒脉冲（也可以通过脉冲自偏振裂分重组的方式）。除气体 HHG 外，固体与等离子体表面 HHG 也在快速发展，其中等离子体相对论振荡镜机制为高能阿秒辐射提供了新的可能，但气体 HHG 仍是当前桌面级阿秒光源系统的主流技术路线。

  阿秒光源的性能本质上由驱动激光决定。由于 HHG 转换效率通常处于10⁻⁸–10⁻⁴ 范围内，驱动激光的峰值强度、脉冲宽度、波长与重复频率直接影响谐波产额与截止能量。更短的脉冲有利于孤立阿秒脉冲生成，更高的单脉冲能量提升谐波强度，更长的驱动波长可将截止能量延伸至软 X 射线区域，而更高重复率则显著提高总体光子通量与实验信噪比。因此，阿秒科学的发展始终与超快驱动激光技术同步演进，不同应用场景对驱动参数的需求存在显著差异。

为满足 HHG 强场需求，现代驱动激光系统通常采用啁啾脉冲放大（CPA）、光学参量放大（OPA/OPCPA）以及多通道相干合成等架构。CPA 技术实现了高能飞秒脉冲的稳定输出，OPCPA 提供了更宽带增益与 few-cycle 放大能力，而双啁啾参量放大（DC-OPA）、频域参量放大（FOPA）及新型准参量放大（QPCPA）等前沿方案正推动高能宽带中红外驱动的发展。在此基础上，通过非线性后压缩技术进一步拓宽光谱带宽，成为获得 few-cycle 驱动的关键步骤。空芯光纤（HCF）、多薄片（MPSC）与多通腔（MPC）是当前主流方案，其中 MPC 在高能量与高平均功率扩展方面展现出优异的工程适应性，可支持百毫焦级单脉冲能量压缩与千瓦级平均功率运行，为高通量 HHG 系统提供重要技术支撑。

随着驱动激光能力的持续提升，阿秒光源正向更高光子通量、更高重复率以及更高光子能量方向发展，尤其是软 X 射线水窗区输出与高重复率桌面系统成为重要趋势。相比大型同步辐射装置与自由电子激光，基于 HHG 的桌面级阿秒光源具有结构紧凑、波段覆盖宽、与超快光谱天然兼容等优势，正在材料科学、分子动力学、电子结构研究及超快成像等领域发挥越来越重要的作用。

  高次谐波光源在阿秒技术体系中承担着连接超快驱动激光与极紫外/软 X 射线输出的核心角色。通过优化驱动激光参数、相位匹配条件与谐波收集效率，可构建稳定、可扩展的 VUV–XUV–SXR 光源平台。随着系统工程化水平的提高，HHG 光源正逐步从实验室验证阶段走向标准化科研设备阶段，为阿秒科学与超快电子动力学研究提供持续可靠的技术基础。

  对于阿秒光源涉及到的非线性波长变换-脉冲整形-非线性后压缩-自偏振裂分重组-高次谐波产生等方面，皓宇芯光均能提供技术方案和光学模组，为极短波长和极限的时间分辨提供助力。